第八百三十二章：灵性十足的‘AI助手’

    带着磁极化子电磁场的实验数据和信息研究所那边编写的数学模型，徐川回到了紫金山脚下的别墅。</P></br>　　铺开这些实验数据，他的视线在一张张摊开的A4纸上扫过。</P></br>　　针对磁极化子电磁场的实验数据相当的详细，可以说从实验的开始的规划、步骤、方案、过程、记录信息....完结、整理全都有。</P></br>　　笔尖在草稿纸上轻轻点着，眼眸中带着些许思索的神色。</P></br>　　站在他的高度来说，为磁极化子电磁场的Zeeman劈裂干扰建立一个数学模型并不是太难的事情。</P></br>　　哪怕是星海研究院·信息研究所的研究员也能通过微扰理论为它建立起来一份相对合适的数学模型。</P></br>　　但也仅仅是相对合适而已。</P></br>　　他所思索的，是如何最大程度的通过数学来解决这个问题。</P></br>　　解决了这个问题，或许等离子体·电磁偏转护盾就有希望看到终点了。</P></br>　　.....</P></br>　　一份份的浏览着手中的实验数据，徐川嘴里轻声的念叨着。</P></br>　　“在量子力学中，Zeeman劈裂干扰现象产生的机理可以用定态简并微扰论进行解释，但这并不是最完美的解决方案。”</P></br>　　“如果考虑沿z方向的一维均匀自旋-轨道耦合双组分bEc，那么在由同一种原子的两种不同超精细态所形成的双组分bEc的实验中，由于两个分量的种内原子相互作用强度和种间原子相互作用强度通常比较接近，会产生.......”</P></br>　　“......假设两者相等，即原子间的相互作用守恒SU对称性.因此，在平均场近似下，系统的动力学性质可用如下的无量纲化Gp方程描述。”</P></br>　　I·ψ↑\/t=-1\/2·2ψ↑\/z2ikR·ψ↑\/z+eψ↑+Ωψ↓+gnψ↑.....</P></br>　　“这里可以通过变分近似方法解析研究孤子的动力学性质，其体系所对应的拉格朗日量。”</P></br>　　“而磁极化子场中的孤子相位则可以通过......”</P></br>　　手中的圆珠笔在A4稿纸上写下一个个的数学公式，磁极化子中的实验数据则不断的被他带入了计算中。</P></br>　　看着稿纸上的算式，徐川的嘴角翘起一丝弧度。</P></br>　　或许让他深入研究磁极化子场中去剥丝抽茧的深入了解里面的秘密，这可能还需要很长的一段时间。</P></br>　　但如果只是让他从SqUId超导量子干涉磁力仪的图像与实验数据上挖掘数据，利用数学工具分析其中的规律和信息，那并不需要多少的时间。</P></br>　　时间一分一秒过去，窗外明媚的天色也渐渐黯淡了下来。</P></br>　　灯光亮起，一轮弯月已然挂上了枝头。</P></br>　　看着稿纸上已经被写满了的算式，徐川嘴角扬起了一抹笑容。</P></br>　　花了一个下午的时间，他完成了对这些实验数据的初步整理，并且照着数学建模的思路，为其架构起了基础的底层数学公式。</P></br>　　没有通过微扰理论和超精细结构来作为核心基础，而是通过自旋磁矩与轨道磁矩看似相互独立实则巧妙联系在一起的轨道径向波函数来完成计算。</P></br>　　虽然说由于自旋-轨道耦合将变分参数z、θ及φ非线性地耦合在一起，很难直接求解欧拉-拉格朗日方程的精确解。</P></br>　　这也会导致线性塞曼劈裂对孤子的运动难以得到计算。</P></br>　　但是通过定义亮孤子自旋，并且引入复值旋量xs=ψs\/√n，他还是找到了一条可以将孤子自旋满足的运动方程简化为常系数线性微分方程组的路线。</P></br>　　而解常系数线性微分方程组，这是计算机最擅长的领域！</P></br>　　哪怕是他，也无法在这种工作上，和一台超级计算机相提并论。</P></br>　　毕竟人的大脑更适合的，是创造性的工作。</P></br>　　.......</P></br>　　靠在了椅子上，伸了个懒腰，徐川拾起了桌上的稿纸文件，随即用手机一张张的将其拍照上传到了电脑上，随即喊了一声。</P></br>　　“小灵，帮我整理一下这些稿纸上的数学公式。”</P></br>　　“收到！”</P></br>　　电脑屏幕上，一个独立的聊天框跳了出来，一句回复映入了徐川的眼帘中。</P></br>　　看着上面的文字，徐川笑了笑，脑海中浮现出了一个清秀的身影。</P></br>